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波浪非线性对海草消波特性的影响

更新时间:2009-03-28

1 引言

海草是除红树林和珊瑚礁之外的一个重要的海洋生态系统,大面积的连片海草被称为海草床。我国海草主要分布于南海、黄海、渤海海域,具有净化水质、提供栖息地、维持生态系统营养循环和消波护岸等功能[1-3]。海草这类柔性植物的消波特性已成为近年来的研究热点。

国内外众多学者针对海草的消波特性开展了大量的研究,工作首先从物理模型实验入手。傅宗甫[4]通过对比分析人工海草设置前后的消波情况,提出了海草床波浪透射系数经验公式。陈德春和周家苞[5]从海草分布密度、间距、相对高度和宽度,Dubi和Torum[6]从海草的数量和入射波周期,Bradley和Houser[7]及Luhar和Nepf[8]从海草叶片摆动,Stratigaki[9]从海草的分布密度以及其淹没度入手,分别讨论其对海草消波特性影响。Infantes等[10]提出了用海草床的床面粗糙度计算其拖曳力系数的方法。Manca等[11]对比研究了规则波和非规则波海草消波特性。

总结可以发现前人对于海草消波特性的研究主要集中在以波浪透射系数、床面波浪摩阻系数、海草拖曳力系数来表征海草消波作用,侧重于分析波要素(周期、水深、波高)以及海草的分布特征(高度、分布密度、间距)对于海草消波特性的影响。Ma等[12]基于非线性k-ε模型分析了海草这类柔性植物的消波特性,并指出高频次的非线性波经过海草床后波能减小,而低频次波浪波能增大的现象。最近,Luhar和Nepf[8]研究发现波浪的非线性对于海草消波特性具有重要影响。但现阶段,波浪非线性对于海草消波特性影响的研究鲜有报道,非常有必要开展相应的研究工作。

诸如此类的情况,让这些殡仪馆工作的青年人,在专业得到工作单位认同和重视的情况下,感受到来自社会的职业声誉压力。

随着实验研究的深入,对海草消波特性进行理论解析的工作也随之开展。最早,Darlymple等[13]和Kobayashi等[14]均将海草概化为刚性圆柱,提出了海草消波解析模型。随后,Asano等[15]在Kobayashi等研究基础上,考虑了海草摆动的影响,提出了改进的消波解析模型,但该模型忽略了海草摆动与流场的相互作用。Méndez等[16]将海草和波浪水体进行耦合处理,进一步完善了Asano等[15]所改进的消波解析模型。紧接着,Sánchez-González等[17]提出了规则波的海草消波解析模型,并给出了规则波波能衰减系数kv为:

 

(1)

式中,CD为拖曳力系数;bv为单株海草迎水面宽度;N为单位面积海草株数;a为规则波波幅;k为波数;h为水深;ak为波陡;kh为相对水深;α=hp/h为海草淹没度,hp为海草垂直高度。

同时Mendez和Losada[18]提出了非规则波海草消波解析模型,也给出了非规则波波能衰减系数kv为:

 

(2)

式中,arms为不规则波波幅。

根据Sánchez-González等[17]及Mendez和Losada[18]理论分析的结果,如式(1)和式(2)所示,表征海草消波特性的参数(kvCD)与波浪非线性参数(akkh)相关,也进一步证明了Luhar和Nepf[8]的研究成果,即波浪非线性对海草消波特性具有重要影响。

因此,本文拟利用Sánchez-González等[17]在2011年开展的海草消波物理模型实验数据,讨论波浪非线性参数(akkh)对波能衰减系数kv以及拖曳力系数CD的影响,以进一步揭示波浪非线性对于海草消波特性的影响程度。

2 Sánchez-González实验概述

如图1所示,Sánchez-González等[17]基于波浪水槽开展了海草消波实验。实验波况如表1所示,实验水深分别为0.30 m、0.50 m和0.80 m。入射波选取了规则波和非规则波。规则波的入射波高分别为0.05 m、0.08 m、0.10 m和0.13 m,波周期分别为1.25 s、1.40 s、1.70 s、2.00 s和2.50 s。非规则波采用J谱,峰尖度因子γ为3.3,当水深为0.30 m时,入射波高分别为0.03 m、0.05 m、0.08 m和0.10 m;当水深为0.50 m和0.80 m时,入射波高分别为0.05 m、0.08 m、0.10 m和0.13 m。谱峰周期分别为1.25 s、1.40 s、1.70 s、2.00 s和2.50 s。实验研究的原型为澳洲波喜荡海草,单株叶片数为6~8片,长为1.0 m,宽为0.01 m,厚度为0.001 m。实验中采用聚乙烯材料模拟海草,聚乙烯材料弹性模量E为1.6×109 N/m2。单株海草模型几何比尺为1∶10,长为0.1 m,宽为0.003 m,厚度为0.000 1 m。海草分布密度为40 000株/m2,海草床面积为9 m ×3.2 m。

  

图1 实验布置图[17]Fig.1 Experimental setup[17]

 

表1 Sánchez-González等[17]实验波况

 

Tab.1 Experimental wave regimes of Sánchez-González et al.[17]

  

水深h/m非规则波规则波周期Tp/s波高Hm0/m周期T/s波高H/m0.301.250.031.250.050.050.08

  

续表1水深h/m非规则波规则波周期Tp/s波高Hm0/m周期T/s波高H/m0.080.100.100.131.400.031.400.050.050.080.080.100.100.131.700.031.700.050.050.080.080.100.100.132.00.032.00.050.050.080.080.100.100.132.50.032.50.050.050.080.080.100.100.130.501.250.051.250.050.080.080.100.100.130.131.400.051.400.050.080.080.100.100.130.131.700.051.700.050.080.080.100.100.130.132.000.052.000.050.080.080.100.100.130.132.500.052.500.050.080.080.100.100.130.130.801.250.051.250.050.080.080.100.100.130.13

   

续表1水深h/m非规则波规则波周期Tp/s波高Hm0/m周期T/s波高H/m1.400.051.400.050.080.080.100.100.130.131.700.051.700.050.080.080.100.100.130.132.000.052.000.050.080.080.100.100.130.132.500.052.500.050.080.080.100.100.130.13

3 结果与分析

3.1 规则波情况分析

3.1.1 波陡与相对水深的变化关系分析

图2给出淹没度α为0.200情况下波陡ak与相对水深kh之间变化关系。参考Wu和Cox[19]的研究,本文定义kh<1.0时,波浪处于浅水条件;1.0≤kh≤2.0时,波浪处于过渡水深条件; kh>2.0时,波浪处于近深水条件。实验中α为0.200时,相对波高H/h变化范围为0.17~0.47。 kh变化范围为0.60~1.44,波浪由近浅水向过渡水深条件过渡。ak变化范围为0.027~0.193,波浪由线性向非线性条件过渡。从图2可以看出,实验结果均处于有限水深区域,对给定的相对波高H/hak均随kh的增大而增大。

  

图2 规则波ak与kh的变化关系Fig.2 Variation of ak with kh under regular wave conditions

3.1.2 波能衰减系数与相对水深以及波陡的变化关系分析

参考Sánchez-González等[17]的海草消波解析模型,规则波海草床波高衰减满足:

 

(3)

式中,H0为海草床x=0处波高;H为海草床沿程波高。

图3给出不同淹没度α情况下波能衰减系数kv,与相对水深kh和波陡ak的变化关系,其中kv由式(3)计算得到,图中不同α情况下akkh的关系与图2中逐一对应。从图3a至图3c可以看出,波浪处于近浅水条件(kh<1.0)且H/h一定时,不同α情况下的kvkh的变化规律并不一致。图3d至图3f表明,对于近浅水的情况(kh<1.0),当α较大(α=0.333)时,对于给定的khkvak的增大而减小,而当α较小(α=0.125)时,kvak的增大出现先增大后减小的现象。此外,即使对于相同的α(α=0.125),波浪在近浅水条件(kh<1.0)、过渡条件(1.0≤kh≤2.0)以及近深水条件(kh>2.0)下的kvak的变化规律均不同。综上所述,khkv的影响与α相关,ak对于kv的影响则依赖于khα

  

图3 规则波波能衰减系数与kh和ak变化关系Fig.3 Variation of wave damping factors with kh and ak under regular wave conditions图a、d中,棱形:H/h=0.43、三角形:H/h=0.33、圆形:H/h=0.27、正方形:H/h=0.17;图b、e中,棱形:H/h=0.26、三角形:H/h=0.20、圆形:H/h=0.16、正方形:H/h=0.10;图c、f中,棱形:H/h=0.16、三角形:H/h=0.13、圆形:H/h=0.10、正方形:H/h=0.06Figure a and d, prismatic:H/h=0.43, triangle:H/h=0.33, round:H/h=0.27, square:H/h=0.17; figure b and e, prismatic:H/h=0.26, tri-angle:H/h=0.20, round:H/h=0.16, square:H/h=0.10; figure c and f, prismatic:H/h=0.16, triangle:H/h=0.13, round:H/h=0.10, square:H/h=0.06

[9] Vasiliki Stratigaki, Eleonora Manca, Panayotis Prinos, et al. Large-scale experiments on wave propagation over Posidonia oceanica[J]. Journal of Hydraulic Research, 2011, 49(S1): 31-43.

海草床x=0处规则波波浪水质点最大水平运动速度u0为:

 

(4)

邱卡数KC为:

 

(5)

式中,T为波周期 。

雷诺数Re为:

 

(6)

式中,ν为水的运动黏度系数。

事实上,“绿色原则”与所有权支配性并不矛盾。一方面,对所有物的“节约性使用”符合理性的所有权人的内心意志,所有权支配性与“节约资源”的理念相辅相成。另一方面,物既有经济性,也具有生态性,物的归属和利用必然要对环境产生影响。在世界范围内,传统的所有权绝对主义观念也在生态环境保护的大背景下日益松动,相当程度上融入了可持续发展原则的要求[29],在民法中引入环保规范已成为现代物权制度的重要发展趋势。[33]例如,在自己院落或土地中储存有毒污染物或滥伐该区域内林木的行为,存在导致环境污染和资源破坏的法律后果,非属私法保护的利益范畴,传统所有权绝对理论需要修正。

厄塞尔数Ur

 

(7)

图4给出淹没度α为0.200情况下拖曳力系数CD与无量纲参数(khKCReUr)间的变化关系,其中海草的拖曳力系数由式(1)计算得到,图中不同α情况下波陡ak与相对水深kh的关系与图2中逐一对应。

  

图4 规则波拖曳力系数与无量纲参数的变化关系Fig.4 Variation of drag coefficients with dimensionless parameters under regular wave conditions棱形:H/h=0.26,三角形:H/h=0.20,圆形:H/h=0.16,正方形:H/h=0.10Prismatic:H/h=0.26,triangle:H/h=0.20,round:H/h=0.16,square:H/h=0.10

[17] José Francisco Sánchez-González, Virginia Sánchez-Rojas, Constantine Demetrius Memos. Wave attenuation due to Posidonia oceanica meadows[J]. Journal of Hydraulic Research, 2011, 49(4): 503-514.

3.1.4 不同淹没度下波能衰减系数和拖曳力系数与无量纲参数关系的对比分析

图5给出不同淹没度α情况下kvCDKCReUr之间的变化关系。从图5a至图5c可以看出,不同α情况下,kv均随无量纲参数(KCReUr)的增大而减小。kv对无量纲参数的数据点随着α的不同而离散分布。从图5d至图5f看出CD均随无量纲参数的增大而减小,α对于CD与无量纲参数的关系影响较小,可用无量纲参数较好地表达CD。相比kvCD对无量纲参数的数据点的离散度更小,这是由于kv由式(3)所得,而CD由式(1)计算所得,对比式(3)和式(1)可以看出,计算CD时考虑了波浪非线性参数akkh的影响,这也进一步说明波浪非线性对于规则波海草消波特性具有明显的影响。

3.2 非规则波情况分析

深化南水北调受水区水价改革需积极稳妥地调整受水区水价构成及标准。水价调整涉及政府、供水企业及用水户三方利益。在目前市场经济环境下,应综合考虑受水区经济社会发展情况和用水户承受能力,分步实施水价改革。

参考Goda[20]给出的非规则波波高定义:

 

(8)

式中,m0为波谱的零阶矩。

  

图5 规则波波能衰减系数和拖曳力系数与无量纲参数的变化关系对比Fig.5 Comparison in variation between wave damping factors and drag coefficients with dimensionless parameters under regular wave conditions

  

图6 非规则波ak与kh的变化关系Fig.6 Variation of ak with kh under irregular wave conditions

  

图7 非规则波波能衰减系数与kh和ak变化关系Fig.7 Variation of wave damping factors with kh and ak under irregular wave conditions图a、d中,棱形:Hm0/h=0.43、三角形:Hm0/h=0.33、圆形:Hm0/h=0.27、正方形:Hm0/h=0.17;图b、e中,棱形:Hm0/h=0.26、三角形:Hm0/h=0.20、圆形:Hm0/h=0.16、正方形:Hm0/h=0.10;图c、f中,棱形:Hm0/h=0.16、三角形:Hm0/h=0.13、圆形:Hm0/h=0.10、正方形:Hm0/h=0.06Figure a and d,prismatic:Hm0/h=0.43, triangle:Hm0/h=0.33, round:Hm0/h=0.27, square:Hm0/h=0.17; figure b and e, prismatic:Hm0/h=0.26, triangle:Hm0/h=0.20, round:Hm0/h=0.16, square:Hm0/h=0.10; figure c and f, prismatic:Hm0/h=0.16, triangle:Hm0/h=0.13, round:Hm0/h=0.10, square:Hm0/h=0.06

  

图8 非规则波拖曳力系数对无量纲参数变化情况Fig.8 Variation of drag coefficients with dimensionless parameters under irregular wave conditions棱形:Hm0/h=0.26,三角形:Hm0/h=0.20,圆形:Hm0/h=0.16,正方形:Hm0/h=0.10Prismatic:Hm0/h=0.26,triangle:Hm0/h=0.20,round:Hm0/h=0.16,square:Hm0/h=0.10

  

图9 非规则波波能衰减系数和拖曳力系数与无量纲参数的变化关系对比Fig.9 Comparison in variation between wave damping factors and drag coefficients with dimensionless parameters under irregular wave conditions

图6给出淹没度α为0.200情况下波陡ak与相对水深kh间变的化关系。参考Wu和Cox[19]的研究,本文定义kh<1.0时,波浪处于浅水条件;1.0≤kh≤2.0时,波浪处于过渡水深条件; kh>2.0时,波浪处于近深水条件。实验中α为0.200时,相对波高Hm0/h变化范围为0.10~0.26。kh变化范围为0.60~1.44,波浪由近浅水向近深水条件过渡。ak变化范围为0.022~0.120,波浪由线性向非线性条件过渡[19]。从图6可以看出,实验结果均处于有限水深区域,对给定的相对波高Hm0/hak均随kh的增大而增大。

除了考虑对生产设备的可利用时间进行最优分配以外,生产管理者还可以对生产设备的数量进行最优分配.此时被分配的设备将在整个生产周期内只生产某一种零件,而不必在生产多种零件之间更换.实际生产中这种分配方案往往更简单实用,也减少了生产流程的复杂性.

3.2.2 波能衰减系数与相对水深以及波陡的变化关系分析

参考Mendez和Losada[18]的消波解析模型,非规则波海草床波高衰减满足:

 

(9)

[13] Dalrymple R A, Kirby J T, Hwang P A. Wave diffraction due to areas of energy dissipation[J]. Journal of Waterway Port Coastal & Ocean Engineering, 1984, 110(1): 142-150.

图7给出不同淹没度α情况下海草波能衰减系数kv与相对水深kh和波陡ak的变化关系,其中kv由式(9)计算得到,图中不同α情况下波陡akkh的关系与图6中逐一对应。从图7a至图7c可以看出,当Hm0/h一定时,对于不同的α情况(α=0.333、0.200、0.125),kv均随kh的增大出现先增大后减小的过程,但增值和减值区间分布取决于α的大小。从图7d至图7f可以看出,当波浪处于近浅水条件(kh<1.0)且α较小时(α=0.200,0.125),对于给定的khkv均随ak的增大而减小,而当α较大时(α=0.333),则并无此规律;当波浪处于有限水深条件(1.0≤kh≤2.0)且α较大时(α=0.333,0.200),对给定的khkv均随ak的增大而先减小后增大,而当α较小时(α=0.125),则并无此规律。综上所述,khkv的影响与α相关,ak对于kv的影响则依赖于khα,非规则波波浪非线性对波能衰减系数影响的规律与规则波并不一致。

3.2.3 波陡和相对水深对拖曳力系数与无量纲参数关系的影响

海草床x=0处非规则波波浪水质点最大水平运动速度urms,0为:

 

(10)

邱卡数KC为:

 

(11)

式中,Tp为谱峰周期。

雷诺数Re为:

 

(12)

厄塞尔数Ur

 

(13)

图8给出淹没度α为0.200情况下海草拖曳力系数CD与无量纲参数(khKCReUr)之间的变化关系,其中CD由式(2)计算得到,图中不同α情况下波陡akkh的关系与图6中逐一对应。从图8a可以看出,相对波高Hm0/h一定时,CDkh增大而增大。对于给定的khCDak增大而减小,这与式(5)中CDakkh的关系是一致的,表明akkhCD具有较大影响。从图8b、8c和8d看出CD随无量纲参数(KCReUr)的增大而减小。相比ReCDKCUr的数据点离散度较大,数据点基本按照khak取值而排序分布,这表明在以KC为参数表达CD时,并未充分考虑khak对于CD的影响,这与规则波的情况并不一致。综上所述,与规则波情况不同的是,非规则波CD可用充分考虑了波浪非线性影响的Re进行有效表达。

图5是采用气雾化工艺和旋转电极工艺制备的球形钛粉。与气雾化工艺相比,旋转电极法制备的球形粉体没有气雾化球形粉末中常见的伴生相,且球形度和光洁较高,粒度分布范围较窄,无团聚现象,流动性好,在金属3D打印过程中铺粉均匀性好,打印产品致密度高、表面光洁度高[14]。此外整个工艺过程,一般采用惰性气体保护,且不需要坩埚熔炼,避免了金属或合金与造渣和与耐火材料接触,减少金属粉末污染源,可生产高纯度金属粉末。

3.2.1 波陡与相对水深的变化关系分析

2)迭代运算模块共享:设计中资源消耗最多的是迭代运算单元,同时作为每级流水线需要反复调用的核心单元,计算正余弦和反正切函数时共享此单元可以节省不少逻辑资源,但两个函数所涉及到的判决条件不一样,正余弦是以角度θ的迭代值,而反正切的则是Y的迭代值,这时需要控制寄存器来告诉每级流水迭代模块使用何种判决条件。

3.2.4 不同淹没度下波能衰减系数和拖曳力系数与无量纲参数关系的对比分析

图9给出不同淹没度α情况下kvCDKCReUr之间的变化关系。从图9a至图9c看出,不同α情况下,kv均随无量纲参数(KCReUr)的增大而减小。kv对无量纲参数的数据点随着α的不同而离散分布。从图9d至图9f可以看出,CD均随无量纲参数的增大而减小,α对于CD与无量纲参数的关系影响较小,可用无量纲参数较好地表达CD。相比kvCD对无量纲参数的数据点的离散度更小,这是由于kv由式(9)计算所得,而CD由式(2)计算所得,对比式(9)和式(2)可以看出,计算CD时考虑了波浪非线性参数akkh的影响,这也进一步说明波浪非线性对于非规则波的海草消波特性具有明显的影响。

1.营造自我对话空间,有效促进深层对话。一课时,我们一起观看海难视频,体会海难的突然性和带给人类的悲惨无望;搜集有关海难生还的数据进行统计比对,使学生意识到“诺曼底”号的生还是一个奇迹,再读文本共同探讨,提出自己的困惑。二课时,我们针对所提问题进行分类整理,小组成员之间互相解决问题,最终筛检出学生想知道却不得详解的问题定为研讨话题,真正尊重学生的课堂体验。

3.3 结果与讨论

3.3.1 规则波与非规则波海草消波特性对比

从上文的分析可以看出,不同淹没度α情况下,规则波与非规则波波能衰减系数kv和拖曳力系数CD与波陡ak以及相对水深kh之间的关系均不一致。规则波情况下,海草的CD可用邱卡数KC进行有效表达,而非规则波情况下海草的CD则用雷诺数Re表达的效果更好。淹没度α对于非规则波情况下CD与无量纲参数(KCReUr)关系的影响更为显著。正如陈杰等[21]所指出的,CD不仅与无量纲参数相关,同时依赖于α,这一规律在不规则波的情况下体现更为明显。

通过该种变化,一方面可以让学生再次加深抛物线的定义,另一方面又复习了圆与抛物线的知识,从而达到了使学生在复习中更深一步学习的目的.

通过分析对比不同α情况下的CDKCReUr之间的关系可以看出,相比规则波、非规则波海草拖曳力系数对无量纲参数数据点的离散度较大,这与Li等[22]的研究结果一致。综上所述,规则波与非规则波海草消波特性并不一致,akkh对于不同形态波浪海草消波特性影响是不同的。而实际的海洋波浪是随机的,这也说明在实验模拟海草消波时采用非规则波的模拟效果更好。

3.3.2 CD与KC、Re、Ur关系分析

Mendez和Losada[18]的研究表明,相比Re,利用KC表达CD的效果更好。Anderson和Smith[23]研究发现对于海草类的柔性植物,相比KC, 利用Re表达CD的效果更好。Bradley和Houser[7]指出相比刚性植物,KC对于海草类的柔性植物的CD的表达效果较差。Li等[22]的研究中借助KCRe表达CD的效果基本一致。Augustin等[24]借助Ur可很好地表达实验中柔性植物阻力系数。关于CD选取何种无量化参数(KCReUr)进行表达更为合适尚无定论,但通过本文的研究可以发现,无量纲参数对CD表达的效果取决于CD对无量纲参数的关系中是否充分考虑波浪非线性对CD的影响,这也进一步说明波浪非线性对于海草的消波特性具有较大影响。

为了使德语学习者更方便地查询、掌握及应用科技德语词汇,更好地了解德国科技领域发展的最新动态,我们决定建立一个符合我校所开设专业特点及德语学习者实际需求的科技德语语料库。

3.3.3 海草消波研究方法分析

Nepf和Vivoni[25]指出海草的消波作用实质是单株海草尾涡的紊动耗散效应,而波能衰减系数kv是从水动力因素角度去量化海草消波作用,拖曳力系数CD则是从紊动耗散的角度去量化海草消波作用。通过上文的分析可以看出,kv对波浪非线性参数akkh的变化规律并不明确,而CDakkh则更具明显的变化规律。更为重要的是,从3.1.4节和3.2.4节的分析可以看出,相比kvCD可用无量纲参数很好地表达。以往学者对于海草消波的研究倾向于从水动力因素角度去探究海草消波机理[26-29],但从本文的分析可以看出,从波能紊动耗散的角度去探究海草消波机理则更为有效。

4 结论

本文利用Sánchez-González等的实验数据深入分析了波浪非线性对于海草消波特性的影响。研究结果表明,波浪非线性对海草消波特性影响较大。相对水深和波陡对海草床的波能衰减系数影响依赖于海草淹没度。相对波高一定时,拖曳力系数随相对水深的增大而增大。对给定的相对水深,拖曳力系数随波陡的增大而减小。波浪非线性对于规则波和非规则波海草消波特性的影响并一致。规则波海草的拖曳力系数可用邱卡数进行有效表达,而非规则波拖曳力系数则用雷诺数表达的效果更好。无量纲参数(KCReUr)表达拖曳力系数的效果取决于拖曳力系数与无量纲参数的关系中是否充分考虑波浪非线性对于拖曳力系数的影响。在实验模拟海草消波时采用非规则波进行模拟更为合理。研究发现相比水动力因素角度,从波能紊动耗散的角度去探究海草消波机理更为有效。

儿童FC中药临床试验的有效性评价,应根据不同的临床定位和儿童的年龄段特点,合理选择主要指标。定位于短期治疗改善便秘症状的试验,可以选择用药后SBM应答率[10],或便秘症状疗效或中医证候疗效,或成功解除嵌塞,作为主要终点;定位于长期治疗防止粪便再积聚的试验,建议以“治疗成功”为主要终点。

参考文献

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[1] 韩秋影, 施平. 海草生态学研究进展[J]. 生态学报, 2008, 28(11): 5561-5570.

Han Qiuying, Shi Ping. Progress in the study of seagrass ecology[J]. Acta Ecologica Sinica, 2008, 28(11): 5561-5570.

[6] Dubi A, Torum A. Wave Damping by Kelp Vegetation[C]// Coastal Engineering. ASCE, 1995: 142-156.

[3] Bouma T J, De Vries M B, Low E, et al. Trade-offs related to ecosystem engineering: A case study on stiffness of emerging macrophytes[J]. Ecology, 2005, 86(8): 2187-2199.

[4] 傅宗甫. 互花米草消浪效果试验研究[J]. 水利水电科技进展, 1997(5): 45-47.

式中,Dn为电子的扩散系数,n(x)为少数载流子(电子)的浓度,g(x)为光电子产生函数,LD为电子扩散长度,在透射式GaN光电阴极中,g(x)的表达式为[17]

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劳士领汽车部件有限公司创新研发完整的进气系统,其中包括高低压进气管路、空气过滤器和进气歧管。在系统设计和制造过程中,劳士领对整个进气系统及各个组件的参数进行全面优化,以帮助发动机自由呼吸,提升发动机的性能,降低油耗并美化声效。劳士领进气系统可以保证最大限度地减少压力损失,继而提升系统性能。而且可以根据客户要求开展定制化声学设计和测试。在众多产品中,带空气过滤器的低压系统,其开发重心包括降低部件复杂性、延长产品的使用寿命,以及为客户和最终用户降低成本等优点。此外,劳士领还成功研发并量产了集成中冷的进气歧管,进一步提升了发动机的进气效率。

3.1.3 相对水深和波陡对拖曳力系数与无量纲参数关系的影响

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式中,Hrms,0为海草床x=0处特征波高;Hrms为海草床沿程特征波高。

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从图4a可以看出,相对波高H/h一定时,CDkh的增大而增大。对给定的khCDak的增大而减小,这与式(1)中CDakkh的关系是一致的,表明akkhCD具有较大影响。图4b和图4c表明CD随无量纲参数(KCRe)的增大而减小。对比发现CDRe的数据离散度较大,数据点基本按照khak的取值而排序分布,这表明在以Re为参数表达CD时,并未充分考虑khak对于CD的影响。从图4d中可以看出,CDUr的增大而减小,CDUr的数据点的分布基本与图4b一致,但其数据离散度更大。尽管Ur综合考虑了波浪非线性参数akkh的影响,但由于其并未考虑海草几何因素,因而相比KC,利用Ur表达CD的效果较差。综上所述,相比ReUr,采用充分考虑了波浪非线性和海草几何因素影响的KC能有效表达CD

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何飞,陈杰,蒋昌波,赵静
《海洋学报》 2018年第05期
《海洋学报》2018年第05期文献

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